Módosítások
→Hélium-szerű gerjesztett állapotok
<math> \Psi_b(2) = \Phi_{2lm}(\mathbf{r_2}) </math>
Ez azért jogos, mert ha mindkettő magasabb szinten lenne, az már nem lenne kötött állapot. Ekkor már tlejesíthető a Pauli-elv két féle kombináció esetén: szimmetrikus a helyfüggvény és antiszimmetrikus a spin függvény (szinglet) VAGY antiszimmetrikus a helyfüggvény és szimmetrikus a spin függvény(triplet).
A hullámfüggvény alakja tehát szimmetrikus triplet esetben:<math>\Psi_{0, szimmtriplet} = \frac{1}{\sqrt{2}}\left(\Phi_a(1)\Phi_b(2) - \Phi_a(2)\Phi_b(1) \right) \cdot ^3\chi(s_1, s_2)</math>
A hullámfüggvény alakja antiszimmetrikus szinglet esetben:<math>\Psi_{0, antiszimmszinglet} = \frac{1}{\sqrt{2}}\left(\Phi_a(1)\Phi_b(2) + \Phi_a(2)\Phi_b(1) \right) \cdot ^1\chi(s_1, s_2)</math>
A szimmetrikus esetben három különböző spinfüggvény létezik, ezért három féle <math>\Psi</math> állítható elő, ezért ez az állapot triplett, az antiszimmetrikus esetben csak egy létezik, ezért ez szinglett.
