Elemi részecskék és kölcsönhatásaik - Laptörténet

Csega: /* Kvarkok */

2009-09-26T16:22:15Z

‎Kvarkok

2009-09-26T16:14:13Z

‎Mai képünk az anyagról

2009-09-26T16:13:27Z

‎Példa

2009-09-26T16:11:53Z

2009-09-26T15:29:47Z

2009-09-26T15:29:05Z

‎Mai képünk az anyagról

2009-09-20T11:51:50Z

‎Mai képünk az anyagról

2009-09-20T11:09:06Z

‎Mai képünk az anyagról

2009-09-16T18:22:47Z

2009-09-15T20:48:21Z

‎Mai képünk az anyagról

@@ 93. sor: / 93. sor: @@
 ==Kvarkok==
 Barionszámuk <math>q = \frac{1}{3}</math>, az antikvarkoké <math>\overline{q} = - \frac{1}{3}</math>. A kvarkok hat "ízben" (flavour) vannak jelen a természetben.
+{| border="1"

@@ 48. sor: / 48. sor: @@
 |}
 A részecskékre igaz a Pauli-elv ([http://hu.wikipedia.org/wiki/Pauli-elv hu] [http://en.wikipedia.org/wiki/Pauli_exclusion_principle en]), azaz:
 *Azonos fermionok aszimmetrikus,

@@ 75. sor: / 75. sor: @@
 ===Példa===
 <toggledisplay>
-<math>\rho^0 \nrightarrow 2\pi^0</math>, mivel a <math>\rho^0</math> 1-es spinű, a <math>\pi^0</math> pedig 0-s spinű, és mindkettő bozon. <math>m_{\rho} \sim</math> 770 MeV, <math>m_{\pi} \sim</math> 130 MeV.
+A fenti bomlás azért nem valósulhat meg, mivel a <math>\rho^0</math> 1-es spinű, a <math>\pi^0</math> pedig 0-s spinű, és mindkettő bozon. <math>m_{\rho} \sim</math> 770 MeV, <math>m_{\pi} \sim</math> 130 MeV.
 Mivel az impulzusmomentum a jelen folyamat esetén megmarad, és a kiindulásnál <math>\rho^0 \rightarrow 1</math>, ezért <math>2\pi^0 \rightarrow 1</math>-nek kell lennie (és mivel <math>\pi^0</math>-nak nincs, csak a pályaimpulzusmomentumból lehet, viszont a Pauli-elv nem engedi, hogy a <math>2\pi^0</math> pályaimpulzusmomentuma 1 legyen).

@@ 1. sor: / 1. sor: @@
 ==A részecskefizika egységrendszere==
 <math>\hbar = c = 1</math>
-<hide>
+<toggledisplay>
 Compton-hullámhossz:[KÉNE MAGYARÁZAT!!!]<math>\lambda_{Compton} = \frac{\hbar}{mc} \sim \frac{1}{m}</math>
@@ 10. sor: / 9. sor: @@
 Részecskék tömege: eV, MeV, GeV stb. (<math>1 eV = 1,6 \cdot 10^{-19} J</math>). <math>m_p = 930 MeV \mathbf{}</math>, <math>\hbar c = 197 MeVfm</math>
-</hide>
+</toggledisplay>
 ==Részecskeosztályozás és kölcsönhatások==
@@ 76. sor: / 75. sor: @@
 ===Példa===
-<hide>
+<toggledisplay>
 <math>\rho^0 \nrightarrow 2\pi^0</math>, mivel a <math>\rho^0</math> 1-es spinű, a <math>\pi^0</math> pedig 0-s spinű, és mindkettő bozon. <math>m_{\rho} \sim</math> 770 MeV, <math>m_{\pi} \sim</math> 130 MeV.
 Mivel az impulzusmomentum a jelen folyamat esetén megmarad, és a kiindulásnál <math>\rho^0 \rightarrow 1</math>, ezért <math>2\pi^0 \rightarrow 1</math>-nek kell lennie (és mivel <math>\pi^0</math>-nak nincs, csak a pályaimpulzusmomentumból lehet, viszont a Pauli-elv nem engedi, hogy a <math>2\pi^0</math> pályaimpulzusmomentuma 1 legyen).
-</hide>
-</showhide>
+<math>\rho^0 \rightarrow \pi^+ \pi^-</math>
 <hr />

@@ 11. sor: / 11. sor: @@
 Részecskék tömege: eV, MeV, GeV stb. (<math>1 eV = 1,6 \cdot 10^{-19} J</math>). <math>m_p = 930 MeV \mathbf{}</math>, <math>\hbar c = 197 MeVfm</math>
 </hide>
-</showhide>
 ==Részecskeosztályozás és kölcsönhatások==
@@ 75. sor: / 75. sor: @@
 |}
 ===Példa===
 <hide>

@@ 55. sor: / 55. sor: @@
 A hullámfüggvény szorzatalkú, egy térbeli rész és egy spint tartalmazó rész szorzataként írható fel: <math>\psi = \alpha (t e^{,}rbeli) \beta (spin) \mathbf{}</math>.
-A térbeli rész a relatív koordinátáktól függ: <math>\alpha \sim Y_l^m (\theta, \phi)</math>
+A térbeli rész a relatív koordinátáktól függ: <math>\alpha \sim Y_l^m (\theta, \phi)</math> <ref>Itt felírtunk valamit arról, hogy <math>(-1)^l</math>, de az mire is vonatkozott pontosan? Aki tudja, javítsa ki legyen szíves.</ref>
 <hr />

@@ 40. sor: / 40. sor: @@
 | név || közvetítő bozonok (egész spin) || közvetítő részecske tömege || hatótávolsága
 |-
-| gravitációs ||  ||  || <math>\inf</math>
+| gravitációs ||  ||  || <math>\infty</math>
 |-
-| elektromágneses || foton (<math>\gamma</math>) || 0 || <math>\inf</math>
+| elektromágneses || foton (<math>\gamma</math>) || 0 || <math>\infty</math>
 |-
 | gyenge || <math>W^{\pm}, Z</math>-bozonok || <math>m_W, m_Z \sim 90 GeV \mathbf{}</math> || rövid (<math>< 1 fm \sim 10^{-15} \mathbf{}</math>)

@@ 27. sor: / 27. sor: @@
 {| border="1"
-| kvarkok || q || <math>\frac{1}{2}</math> spin || \left ( \pm \frac{2}{3}e \pm \frac{1}{3}e )\right "bezárás" <ref>Szabad kvarkot még nem figyeltek meg és a jelenlegi elméletek szerint nem is lehet.</ref>
+| osztály || jelölés ||spin || töltés
 |-
-| leptonok || l || <math>\frac{1}{2}</math> spin || <math>\pm</math> e, vagy 0 - neutrínók
+| kvarkok || q || <math>\frac{1}{2}</math> spin || <math>\left( \pm \frac{2}{3}e, \pm \frac{1}{3}e \right)</math> "bezárás" <ref>Szabad kvarkot még nem figyeltek meg és a jelenlegi elméletek szerint nem is lehet.</ref>
 |-
 |}
@@ 42. sor: / 44. sor: @@
 | elektromágneses || foton (<math>\gamma</math>) || 0 || <math>\inf</math>
 |-
-| gyenge || <math>W^{\pm}, Z</math>-bozonok || <math>m_W, m_Z \sim 90 GeV</math> || rövid (<math>< 1 fm \sim 10^{-15}</math>)
+| gyenge || <math>W^{\pm}, Z</math>-bozonok || <math>m_W, m_Z \sim 90 GeV \mathbf{}</math> || rövid (<math>< 1 fm \sim 10^{-15} \mathbf{}</math>)
 |-
-| erős || gluon (<math>G^a</math>) || 0 ("bezárás") || rövid (<math>< 1 fm \sim 10^{-15}</math>)
+| erős || gluon (<math>G^a</math>) || 0 ("bezárás") || rövid (<math>< 1 fm \sim 10^{-15} \mathbf{}</math>)
 |}