Bertalan: Új oldal, tartalma: „== Az egyenletek összegzése == Maxwell négy egyenlete a következőket írja le, * 1. Az '''elektromos tér forrásos''', azaz elektromos töltés jelenlétében er…”

2011-06-21T09:45:30Z

Új oldal, tartalma: „== Az egyenletek összegzése == Maxwell négy egyenlete a következőket írja le, * 1. Az '''elektromos tér forrásos''', azaz elektromos töltés jelenlétében er…”

Új lap

== Az egyenletek összegzése ==

Maxwell négy egyenlete a következőket írja le,

* 1. Az '''elektromos tér forrásos''', azaz elektromos töltés jelenlétében erővonalak indulnak a pozitív töltésekről, melyek a negatív töltéseken végződnek. ([[Gauss-törvény]])
* 2. A '''mágneses indukció változása elektromos teret indukál''', melynek iránya ellenkező mint az őt létrehozó változás. (A [[Lenz-törvény]] és [[Faraday indukciós törvény]]ének egyesítése)
* 3. A '''mágneses tér forrásmentes''', azaz a mágneses tér erővonalai önmagukba záródnak. ([[Gauss mágneses törvénye]]),
* 4. Az '''elektromos [[áram]]''', illetve a folytonossági egyenlet kielégítéséből adódó '''eltolási áram''' '''mágneses teret hoz létre'''. ([[Ampère-törvény]])

A ''makroszkopikus'' egyenletek SI mértékegységrendszerben:

{| border="1" cellpadding="8" cellspacing="0"
|- style="background-color: #aaeecc;"
! Megnevezés
! Sorszám
! Differenciális alak
! Integrális alak
|-
| [[Gauss-törvény]]
|I.
| <math>\nabla \cdot \mathbf{D} = \rho </math>
| <math>\oint_A \mathbf{D} \cdot d\mathbf{A} = \int_V \rho \cdot dV = {Q}</math>
|-
| [[Faraday-Lenz-törvény]]
|II.
| <math>\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}</math>
| <math>\oint_L \mathbf{E} \cdot d\mathbf{l} = - \ { d \over dt } \int_A \mathbf{B} \cdot d\mathbf{A}</math>
|-
| [[Gauss mágneses törvénye]] <br />
|III.
| <math>\nabla \cdot \mathbf{B} = 0</math>
| <math>\oint_A \mathbf{B} \cdot d\mathbf{A} = 0</math>
|-
| [[Ampère-törvény]]<br />
|IV.
| <math>\nabla \times \mathbf{H} = \mathbf{J} + \frac{\partial \mathbf{D}} {\partial t}</math>
| <math>\oint_L \mathbf{H} \cdot d\mathbf{l} = \int_A \mathbf{J} \cdot d \mathbf{A} +
{d \over dt} \int_A \mathbf{D} \cdot d \mathbf{A}</math>
|}

{| border="1" cellpadding="8" cellspacing="0"
|- style="background-color: #aaeecc;"
! Jelölés
! Név
! SI mértékegység
|-
| <math>\mathbf{E}</math>
| [[elektromos térerősség]]
| [[volt]] per [[méter]]: <math> \frac{V}{m} </math>
|-
| <math>\mathbf{H}</math>
| [[mágneses térerősség]]
| [[amper]] per [[méter]]: <math> \frac{A}{m} </math>
|-
| <math>\mathbf{D}</math>
| [[elektromos indukció]]
| [[amperszekundum]] per [[négyzetméter]]: <math> \frac{A\cdot s}{m^2} </math>
|-
| <math>\mathbf{B}</math>
| [[mágneses indukció]]
| [[Voltszekundum]] per [[négyzetméter]] vagy [[tesla]]: <math> \frac{V\cdot s}{m^2} =T </math>
|-
| <math>\ {Q} \ </math>
| [[elektromos töltés]]
| [[amperszekundum]] vagy [[coulomb]]: <math> A\cdot s=C</math>
|-
|<math>\mathbf{J}</math>
| [[áramsűrűség]]
| [[amper]] per [[négyzetméter]]: <math> \frac{A}{m^2}</math>
|-
| <math>\ \rho \ </math>
| [[elektromos töltéssűrűség]]
| [[coulomb]] per [[köbméter]]: <math> \frac{C}{m^3}</math>
|}

Maxwell-egyenletek - Laptörténet

Bertalan: Új oldal, tartalma: „== Az egyenletek összegzése == Maxwell négy egyenlete a következőket írja le, * 1. Az '''elektromos tér forrásos''', azaz elektromos töltés jelenlétében er…”