Szilárdtestfizika - Laptörténet

188.36.141.225, 2010. január 22., 10:29-n

2010-01-22T10:29:39Z

188.36.141.225, 2010. január 22., 10:29-n

2010-01-22T10:29:23Z

188.36.155.204, 2010. január 21., 15:28-n

2010-01-21T15:28:26Z

188.36.155.204, 2010. január 21., 15:27-n

2010-01-21T15:27:57Z

188.36.155.204: Új oldal, tartalma: „Egyelőre NEM tételkidolgozás, pusztán fogalomgyűjtemény: '''Neumann-elv:'''kristályos anyag bármilyen mérhető fizikai mennyiségének szimmetriatulajdonságait …”

2010-01-21T15:23:07Z

Új oldal, tartalma: „Egyelőre NEM tételkidolgozás, pusztán fogalomgyűjtemény: '''Neumann-elv:'''kristályos anyag bármilyen mérhető fizikai mennyiségének szimmetriatulajdonságait …”

Új lap

Egyelőre NEM tételkidolgozás, pusztán fogalomgyűjtemény:

'''Neumann-elv:'''kristályos anyag bármilyen mérhető fizikai mennyiségének szimmetriatulajdonságait vizsgálva a szimmetriák között jelen kell lennie a kristály pontcsoportja minden szimmetriaelemének.

Irányfüggő fizikai tulajdonságokra vonatkoztatva így is megfogalmazhatjuk: egy kristály bármely irányfüggő makroszkopikus fizikai tulajdonsága invariáns a kristályosztály szimmetriaműveleteivel szemben.

← Régebbi változat		A lap 2010. január 22., 10:29-kori változata
11. sor:		11. sor:
	tag miatt a szomszédos spinek nem állhatnak maximális vetülettel ellentétes irányban.		tag miatt a szomszédos spinek nem állhatnak maximális vetülettel ellentétes irányban.

−	'''Néel-hőmérséklet:''' A mágneses rend megjelenésének kritikus hőmérséklete, értéke <math>T_N = \frac{2\|J\|zS(S+1)}{3k_B}</math>	+	'''Néel-hőmérséklet:''' A mágneses rend megjelenésének kritikus hőmérséklete, értéke <math>T_N = \frac{2\|J\|zS(S+1)}{3k_B}</math>.

← Régebbi változat		A lap 2010. január 22., 10:29-kori változata
4. sor:		4. sor:

	'''Wigner-tétel (szavakban megfogalmazva):''' ha <math>\psi (\mathbf{r})</math> a Hamilton-operátor sajátfüggvénye <math>\epsilon</math> energia-sajátértékkel, akkor a Hamilton-operátort invariánsan hagyó, azal felcserélhető T(G<sub>i</sub>) szimmetriaművelettel előállított <math>T(G_i)\psi(\mathbf{r}) = \psi(g^{-1}\mathbf{r})</math> is sajátfüggvény ugyanazzal az energiával.		'''Wigner-tétel (szavakban megfogalmazva):''' ha <math>\psi (\mathbf{r})</math> a Hamilton-operátor sajátfüggvénye <math>\epsilon</math> energia-sajátértékkel, akkor a Hamilton-operátort invariánsan hagyó, azal felcserélhető T(G<sub>i</sub>) szimmetriaművelettel előállított <math>T(G_i)\psi(\mathbf{r}) = \psi(g^{-1}\mathbf{r})</math> is sajátfüggvény ugyanazzal az energiával.
		+
		+	'''Néel-állapot:''' Az az állapot, melyben a spinek z komponensének vetülete az A alrácson S, míg a B alrácson -S. Ez nem sajátállapota a Heisenberg-modell Hamilton-operátorának, hiszen az
		+
		+	<math>S_i^x S_j^y + S_i^y S_j^x = \frac{1}{2} \left( S_i^+ S_j^- + S_i^- S_j^+ \right)</math>
		+
		+	tag miatt a szomszédos spinek nem állhatnak maximális vetülettel ellentétes irányban.
		+
		+	'''Néel-hőmérséklet:''' A mágneses rend megjelenésének kritikus hőmérséklete, értéke <math>T_N = \frac{2\|J\|zS(S+1)}{3k_B}</math>

← Régebbi változat		A lap 2010. január 21., 15:28-kori változata
1. sor:		1. sor:
−	~~Egyelőre NEM tételkidolgozás, pusztán fogalomgyűjtemény:~~
−
	'''Neumann-elv:'''kristályos anyag bármilyen mérhető fizikai mennyiségének szimmetriatulajdonságait vizsgálva a szimmetriák között jelen kell lennie a kristály pontcsoportja minden szimmetriaelemének.		'''Neumann-elv:'''kristályos anyag bármilyen mérhető fizikai mennyiségének szimmetriatulajdonságait vizsgálva a szimmetriák között jelen kell lennie a kristály pontcsoportja minden szimmetriaelemének.

← Régebbi változat		A lap 2010. január 21., 15:27-kori változata
4. sor:		4. sor:

	Irányfüggő fizikai tulajdonságokra vonatkoztatva így is megfogalmazhatjuk: egy kristály bármely irányfüggő makroszkopikus fizikai tulajdonsága invariáns a kristályosztály szimmetriaműveleteivel szemben.		Irányfüggő fizikai tulajdonságokra vonatkoztatva így is megfogalmazhatjuk: egy kristály bármely irányfüggő makroszkopikus fizikai tulajdonsága invariáns a kristályosztály szimmetriaműveleteivel szemben.
		+
		+	'''Wigner-tétel (szavakban megfogalmazva):''' ha <math>\psi (\mathbf{r})</math> a Hamilton-operátor sajátfüggvénye <math>\epsilon</math> energia-sajátértékkel, akkor a Hamilton-operátort invariánsan hagyó, azal felcserélhető T(G<sub>i</sub>) szimmetriaművelettel előállított <math>T(G_i)\psi(\mathbf{r}) = \psi(g^{-1}\mathbf{r})</math> is sajátfüggvény ugyanazzal az energiával.