„Szilárdtestfizika” változatai közötti eltérés
(Új oldal, tartalma: „Egyelőre NEM tételkidolgozás, pusztán fogalomgyűjtemény: '''Neumann-elv:'''kristályos anyag bármilyen mérhető fizikai mennyiségének szimmetriatulajdonságait …”) |
|||
| 4. sor: | 4. sor: | ||
Irányfüggő fizikai tulajdonságokra vonatkoztatva így is megfogalmazhatjuk: egy kristály bármely irányfüggő makroszkopikus fizikai tulajdonsága invariáns a kristályosztály szimmetriaműveleteivel szemben. | Irányfüggő fizikai tulajdonságokra vonatkoztatva így is megfogalmazhatjuk: egy kristály bármely irányfüggő makroszkopikus fizikai tulajdonsága invariáns a kristályosztály szimmetriaműveleteivel szemben. | ||
| + | |||
| + | '''Wigner-tétel (szavakban megfogalmazva):''' ha <math>\psi (\mathbf{r})</math> a Hamilton-operátor sajátfüggvénye <math>\epsilon</math> energia-sajátértékkel, akkor a Hamilton-operátort invariánsan hagyó, azal felcserélhető T(G<sub>i</sub>) szimmetriaművelettel előállított <math>T(G_i)\psi(\mathbf{r}) = \psi(g^{-1}\mathbf{r})</math> is sajátfüggvény ugyanazzal az energiával. | ||
A lap 2010. január 21., 16:27-kori változata
Egyelőre NEM tételkidolgozás, pusztán fogalomgyűjtemény:
Neumann-elv:kristályos anyag bármilyen mérhető fizikai mennyiségének szimmetriatulajdonságait vizsgálva a szimmetriák között jelen kell lennie a kristály pontcsoportja minden szimmetriaelemének.
Irányfüggő fizikai tulajdonságokra vonatkoztatva így is megfogalmazhatjuk: egy kristály bármely irányfüggő makroszkopikus fizikai tulajdonsága invariáns a kristályosztály szimmetriaműveleteivel szemben.
Wigner-tétel (szavakban megfogalmazva): ha 
a Hamilton-operátor sajátfüggvénye 
energia-sajátértékkel, akkor a Hamilton-operátort invariánsan hagyó, azal felcserélhető T(Gi) szimmetriaművelettel előállított 
is sajátfüggvény ugyanazzal az energiával.
